Слободянюк А.И. Физика 10/3.1

Содержание книги

Предыдующая страница

§3. Криволинейное движение. Плоскопараллельное движение твердого тела.

Рассмотренное ранее произвольное движение в трехмерном пространстве и его векторное и координатное описание, в принципе, универсально. Однако во многих случаях предпочтительнее использовать иные подходы. Так при движении по известной траектории материальная точка обладает одной степенью свободы, поэтому ее движение может быть полностью задано с помощью одной функции (а не трех, как в случае использования декартовых координат). Кроме того, при построении уравнений движения часто также удобнее использовать координаты, отличные от декартовых. В связи с этим есть необходимость рассмотреть отдельно криволинейное движение, существенной особенностью которого является изменение направления вектора скорости и существования ускорения, описывающего изменение направление скорости.

3.1. Равномерное движение точки по окружности

Движение по окружности является достаточно распространенным в окружающем нас мире - при вращении любого твердого тела вокруг фиксированной оси, все точки этого тела движутся по окружностям. Так как все окружности подобны, то достаточно описать движение одной из них, чтобы описать вращение всего твердого тела. Кроме того, равномерное движение по окружности является простейшим криволинейным движением.

Пусть материальная точка движется с постоянной по модулю скоростью υ по окружности радиуса R. При таком движении направление вектора скорости \(~\vec \upsilon\) постоянно изменяется (рис. 22), следовательно, как и при любом криволинейном движении, движение по окружности есть движение с ускорением.

Рассмотрим изменение вектора скорости тела за малый промежуток времени Δt (рис. 23).

Обозначим положение точки, движущейся по окружности радиуса R, в некоторый момент времени A₀. Вектор скорости \(~\vec \upsilon_0\) в этот момент направлен по касательной к окружности, то есть перпендикулярно радиусу OA₀. За время Δt частица переместилась в точку A₁, ее скорость \(~\vec \upsilon_1\) изменила направление и стала перпендикулярна радиусу OA₁ (но модуль ее остался неизменным \(~|\vec \upsilon_0| = |\vec \upsilon_1| = \upsilon\) ). Для того чтобы вычислить изменение скорости, совместим начала векторов \(~\vec \upsilon_0\) и \(~\vec \upsilon_1\). Тогда треугольник, образованный векторами скоростей подобен треугольнику OA₀A₁ . Из подобия этих треугольников следует

\(~\frac{\Delta \upsilon}{\upsilon} = \frac{|A_0 A_1|}{R}\) . (1)

Если рассматривать изменение положения частицы и ее скорости за очень малый промежуток времени, то длина хорды |A₀A₁| будет очень близка к длине дуги A₀A₁ s = υΔt , поэтому \(~\frac{\Delta \upsilon}{\upsilon} = \frac{\upsilon \Delta t}{R}\) , откуда получаем \(~\Delta \upsilon = \frac{\upsilon^2}{R} \cdot \Delta t\) . Таким образом модуль ускорения точки равен

\(~a = \frac{\Delta \upsilon}{\Delta t} = \frac{\upsilon^2}{R}\) . (2)

Чтобы полностью определить вектор ускорения, необходимо выяснить его направление. Заметим, что при малой величине Δt, угол между векторами \(~\vec \upsilon_0\) и \(~\vec \upsilon_1\) крайне мал, поэтому можно считать, что вектор изменения скорости направлен перпендикулярно как вектору \(~\vec \upsilon_0\), так и вектору \(~\vec \upsilon_1\). Следовательно, вектор ускорения в данном случае направлен к центру окружности.

Вектор ускорения точки при ее равномерном движении по окружности направлен к центру окружности, а его модуль равен \(~\frac{\upsilon^2}{R}\). Такое ускорение называется центростремительным.

Как мы уже отмечали ранее, материальной точка, движущаяся по заданной линии, обладает одной степенью свободы, поэтому ее положение однозначно определяется одной координатой. В случае движения точки по окружности в качестве такой единственной координаты удобно выбрать угол поворота.

Математическое отступление - радианная мера угла.

Градусная мера измерения углов оказывается не слишком удобной при описании механического движения. Поэтому в физике чаще используется другая единица измерения углов. Напомним, углом называется часть плоскости, ограниченная двумя лучами. Построим внутри угла несколько дуг окружностей разных радиусов, центры которых совпадают с вершиной угла. Длина дуги S, заключенной внутри угла, конечно, зависит от ее радиуса, однако отношение длины дуги к ее радиусу зависит только от величины угла \(~\frac{s_1}{r_1} = \frac{s_2}{r_2} = \frac{s_3}{r_3}\) , поэтому это отношение может служить мерой угла.

Таким образом, радианной мерой угла называется отношение длины дуги окружности с центром в вершине угла и расположенной внутри угла, к ее радиусу \(~\varphi = \frac{s}{r}\) .

Легко установить соответствие между радианной и градусной мерой. Так как длина окружности равна s = 2πr, то полный угол равен φ = 2π радиан . Соответственно, развернутый угол равен π радиан, прямой угол - π/2 радиан. В общем виде связь между градусной φ° и радианной φ мерой выражается формулами

\(~\varphi^\circ = \frac{180^\circ}{\pi} \varphi ; \varphi = \frac{\pi}{180^\circ} \varphi^\circ\) . (3)

1 радиан равен \(~\frac{180^\circ}{\pi} \approx 57,3^\circ\).

Основные достоинства радианной меры заключаются в том, что, во-первых, единица измерения радиан является безразмерной величиной (отношение двух длин), во-вторых, очень просто выражается длина дуги через радиус и величину угла s = rφ . Связывая меру угла с длиной дуги, мы можем рассматривать углы произвольной величины - большие чем угол 2π (360°). Таким углам соответствует дуга несколько раз охватывающая целую окружность - так, например, угол поворота φ = 10π равен 5 полным оборотам. Это очень удобно при описании вращательного движения - чем больше вращается тело, тем больший угол его поворота. Конечно, при движении по окружности материальная точка регулярно проходит через одни и те же положения в пространстве, поэтому, зная угол поворота, мы однозначно определим положение точки, но, зная только положение точки (например, ее декартовые координаты), мы не можем однозначно определить угол поворота, так как нам не известно, сколько оборотов совершила данная точка к данному моменту времени.

Пусть материальная точка движется по окружности радиуса R. Введем декартовую систему координат, начало которой совместим с центром окружности (рис. 24). Положение точки на окружности однозначно определяется углом φ между осью X и радиус-вектором точки.

Конечно, оси координат можно направить произвольно, да и угол можно отсчитывать и от оси Y, однако мы в дальнейшем для однозначности будем отсчитывать угол поворота от оси X, в направлении против часовой стрелки.

Декартовые координаты точки однозначно выражаются через угол поворота по формулам

\(~\begin{cases} x = R \cos \varphi \\ y = R \sin \varphi \end{cases}\) . (4)

При движении точки ее координата, то есть угол поворота, изменяется, становится функцией времени. Поэтому закон движения в этом случае представляется функцией φ(t) - зависимости угла поворота от времени.

По аналогии с одномерным движением введем понятие угловой скорости.

Угловой скоростью ω называется отношение угла поворота к промежутку времени, в течение которого этот поворот произошел, при промежутке времени, стремящемся к нулю

\(~\omega = \frac{\Delta \varphi}{\Delta t}\) , при Δt → 0 . (5)

Единицей угловой скорости является рад/с - «радиан в секунду», однако, так как радиан является безразмерной величиной, то размерность угловой скорости может быть просто с^-1 «секунда в минус первой степени».

При равномерном движении по окружности угловая скорость является постоянной и равна углу поворота в единицу времени. Время одного оборота (эту величину еще называют период вращения) T легко найти, если вспомнить, что один оборот соответствует углу поворота 2π, поэтому

\(~T = \frac{2 \pi}{\omega}\) . (6)

Число оборотов в единицу времени называют частотой вращения, и она вычисляется по формуле

\(~n = \frac{1}{T} = \frac{\omega}{2 \pi}\) . (7)

Установим связь между угловой и линейной скоростями при движении материальной точки по окружности. Модуль линейной скорости определяется как отношение пройденного пути к промежутку времени, за который этот путь пройден \(~\upsilon = \frac{s}{\Delta t}\) , а при движении по окружности длина пути (длина дуги окружности) выражается через угол поворота (выраженный в радианах) s = RΔφ , поэтому

\(~\upsilon = \frac{R \Delta \varphi}{\Delta t} = R \omega\) . (8)

Запишем также выражение для центростремительного ускорения, используя понятие угловой скорости,

\(~a = \frac{\upsilon^2}{R} = \frac{(R \omega)^2}{R} = R \omega^2\) . (9)

Специально отметим, что формулы (8) и (9) остаются справедливыми при движении по окружности и в том случае, когда скорость точки изменяется по абсолютной величине. Так при выводе формулы (8) можно рассмотреть случай Δt → 0, в таком пределе скорость υ будет являться мгновенной скоростью, а ω - мгновенной угловой скоростью.

При вращении вокруг фиксированной оси направление вращения может иметь только два значения: «по часовой стрелке» и «против часовой стрелки». Поэтому в этом случае можно говорить о двух знаках угловой скорости, обычно, плюс, при вращении против часовой стрелки и минус при вращении по часовой стрелке. Для того чтобы описать произвольное вращение необходимо задать также ось вращения. Оказывается удобным задавать ось вращения с помощью вектора, направленного вдоль этой оси. Если совместить эти две характеристики вращения, то получим вектор угловой скорости \(~\vec \omega\) , направление которого совпадает с осью вращения, а модуль равен определенной нами угловой скорости. Используя математическую операцию векторного произведения, можно записать выражение для связи между линейной и угловой скоростями \(~\vec \upsilon = \vec \omega \times \vec r\) . Аналогично можно определить вектор углового ускорения \(~\vec \varepsilon = \frac{\vec \omega}{\Delta t}\) , который определяет не только изменение скорости вращения, но и изменение оси вращения.

Примечания

Следующая страница