Скачать + смотреть онлайн

видео 2022

бесплатно в хорошем качестве HD

Строго запрещено смотреть анал видео. Крутые - все самые шикарные мамки видео. Мега лучший пердос video.

PhysBook
PhysBook
Представиться системе

Kvant. Инерция тела

Материал из PhysBook

Эйнштейн А. Зависит ли инерция тела от содержащейся в нем энергии? //Квант. — 2005. — № 6. — С. 7-8.

По специальной договоренности с редколлегией и редакцией журнала "Квант"

Img Kvant A-2005-06-004.jpg

Результаты... Исследования приводят нас к очень интересному следствию, вывод которого будет дан в этой статье.

В... исследовании я исходил, кроме уравнений Максвелла — Герца для пустоты и формулы Максвелла для электромагнитной энергии пространства, еще из следующего принципа.

Законы, по которым изменяются состояния физических систем, не зависят от того, к какой из двух координатных систем, движущихся равномерно и прямолинейно относительно друг друга, отнесены эти изменения состояния (принцип относительности). Исходя из этого, я, в частности, пришел к следующему результату...

Пусть система плоских волн света, отнесенная к координатной системе (х, у, z), обладает энергией l и пусть направление луча (нормаль к фронту волны) образует угол φ с осью х системы. Если ввести новую координатную систему (ξ, η, ζ), движущуюся равномерно и прямолинейно относительно системы (х, у, z), и если начало координат первой системы движется со скоростью v вдоль оси х, то упомянутая энергия света, измеренная в системе (ξ, η, ζ), будет

\(~l^* = l \frac{1 - \frac{\upsilon}{V} \cos \varphi}{\sqrt{1 - \frac{\upsilon^2}{V^2}}},\)

где V — скорость света. В дальнейшем мы воспользуемся этим результатом.

Пусть в системе (х, у, z) находится покоящееся тело, энергия которого, отнесенная к системе (х, у, z), равна E0. Энергия же этого тела, отнесенная к системе (ξ, η, ζ), движущейся, как выше, со скоростью υ, пусть равна H0.

Пусть это тело посылает в направлении, составляющем угол φ с осью х, плоскую световую волну с энергией \(~\frac L2\) (измеренной относительно системы (х, у, z)) и одновременно посылает такое же количество света в противоположном направлении. При этом тело остается в покое относительно системы (х, у, z). Для этого процесса должен выполняться закон сохранения энергии и притом (согласно принципу относительности) по отношению к обеим координатным системам. Если мы обозначим через E1 энергию тела после излучения света при измерении ее относительно системы (х, у, z) и, соответственно, через H1 энергию относительно системы (ξ, η, ζ), то, пользуясь полученным выше соотношением, находим

\(~E_0 = E_1 + \left( \frac L2 + \frac L2 \right),\)
\(~H_0 = H_1 + \left( \frac L2 \frac{1 - \frac{\upsilon}{V} \cos \varphi}{\sqrt{1 - \frac{\upsilon^2}{V^2}}} + \frac L2 \frac{1 + \frac{\upsilon}{V} \cos \varphi}{\sqrt{1 - \frac{\upsilon^2}{V^2}}} \right) = H_1 + \frac{L}{\sqrt{1 - \frac{\upsilon^2}{V^2}}}.\)

Вычитая второе равенство из первого, получаем

\(~(H_0 - E_0) - (H_1 - E_1) = L \left( \frac{1}{\sqrt{1 - \frac{\upsilon^2}{V^2}}} - 1 \right).\)

В этом соотношении обе разности вида Н - Е имеют простой физический смысл. Величины Н и Е представляют собой значения энергии одного и того же тела, отнесенные к двум координатным системам, движущимся относительно друг друга, причем тело покоится в одной из систем (в системе (х, у, z)). Таким образом, ясно, что разность Н - Е может отличаться от кинетической энергии K тела, взятой относительно другой системы (системы (ξ, η, ζ)), только на некоторую аддитивную постоянную С, которая зависит от выбора произвольных аддитивных постоянных в выражениях для энергий Н и Е. Следовательно, мы можем положить

\(~\begin{matrix} H_0 - E_0 = K_0 + C, \\ H_1 - E_1 = K_1 + C, \end{matrix}\)

так как постоянная С при испускании света не изменяется.

Таким образом, получаем

\(~K_0 - K_1 = L \left( \frac{1}{\sqrt{1 - \frac{\upsilon^2}{V^2}}} - 1 \right).\)

Кинетическая энергия тела относительно системы (ξ, η, ζ) уменьшается при испускании света на величину, не зависящую от природы тела. Кроме того, разность K0 - K1 зависит от скорости точно так же, как кинетическая энергия электрона...

Пренебрегая величинами четвертого и более высоких порядков, можно получить

\(~K_0 - K_1 = \frac{L}{V^2} \frac{\upsilon^2}{2}.\)

Из этого уравнения непосредственно следует, что если тело отдает энергию L в виде излучения, то его масса уменьшается на \(~\frac{L}{V^2}\). При этом, очевидно, несущественно, что энергия, взятая у тела, прямо переходит в лучистую энергию излучения, так что мы приходим к более общему выводу.

Масса тела есть мера содержащейся в нем энергии; если энергия изменяется на величину L, то масса меняется, соответственно, на величину \(~\frac{L}{9 \cdot 10^{20}}\), причем здесь энергия измеряется в эргах, а масса — в граммах.

Не исключена возможность того, что теорию удастся проверить для веществ, энергия которых меняется в большей степени (например, для солей радия).

Если теория соответствует фактам, то излучение переносит инерцию между излучающими и поглощающими телами.

Поступила 27 сентября 1905 г.

Смотреть HD

бесплатно 2022 года